Заочные электронные конференции
Логин   Пароль  
Регистрация Забыли пароль?
 
     
Интегральное уравнение микрополосковой антенны
Эминов С.И., Эминова В.С.


Для чтения PDF необходима программа Adobe Reader
GET ADOBE READER

УДК 621.396.67

Интегральное уравнение микрополосковой антенны

Эминов С.И., Эминова В.С.

Новгородский государственный университет.

Введение

Микрополосковым антеннам посвящена большая литература. Однако остается актуальной задача построения эффективных численных методов расчета и строгой теории микрополосковых антенн.

В данной работе рассмотрен один прозрачный способ вывода интегрального уравнения ленточного вибратора, расположенного на слое магнитодиэлектрика с экраном. Также определена структура уравнения.

1. Нахождение отраженных от слоя диэлектрика полей.

Рассмотрим плоский вибратор длины и ширины , расположенный в плоскости , на слое магнитодиэлектрика толщиной и параметрами . В свою очередь магнитодиэлектрик находится на идеально проводящей поверхности, экране.

Первичное поле, возбуждаемое вибратором в свободном пространстве можно записать в виде [1]

, (1)

, (2)

, (3)

где

,

,

- плотность поверхностных токов, текущих вдоль ленточного вибратора.

Излучаемое вибратором электромагнитное поле на границе раздела сред частично отражается (), частично проходит в слой магнитодиэлектрика () и отражается от экрана(). Продольные компоненты этих полей представим в виде

, (4)

, (5)

, (6)

, (7)

, (7)

, (8)

где

.

Поперечные составляющие этих полей выразим через продольные [2]

, (9)

, (10)

, (11)

, (12)

, (13)

, (14)

, (15)

. (16)

, (17)

, (18)

, (19)

, (20)

Для определения неизвестных воспользуемся условиями непрерывности тангенциальных составляющих на границе раздела двух сред:

, , (21)

,; (22)

и равенством нулю тангенциальной составляющей электрического поля:

, . (23)

Подставляя формулы (9)–(20) в граничные условия (21)-(23), и применяя обратное преобразование Фурье, получим следующую систему из шести уравнений:

, (24)

где , .

Разобьем систему (24) на две независимые:

, (25)

. (26)

Из систем (25), (26) найдем легко находятся все неизвестные и, в частности,

, . (27)

2. Интегральное уравнение микрополосковой антенны.

Касательная составляющая полного электрического поля должна обращаться в нуль на идеально-проводящей поверхности вибратора

. (28)

Определяя левую часть (28) по формулам (1), (9) и (27) получим следующее интегральное уравнение

, (29)

где

,

,

.

При имеем . Поэтому структура интегрального уравнения будет такой же, как и для ленточного вибратора в свободном пространстве и применима теория интегрального уравнения, развитая в работе [3] .

Однако сложным является проблема вычисления интегралов, представляющих матричные элементы.

Литература

1.Эминов С.И. Метод собственных функций сингулярных операторов в теории дифракции применительно к электродинамическому анализу вибраторных и щелевых антенн // Деп. в ВИНИТИ 07.04.95. - № 960. - В 95. - 234 с.

2. Марков Г.Т., Чаплин А.Ф. Возбуждение электромагнитных волн. - М.: Радио и связь, 1983. - 286 с.

3. Эминов С.И. Теория интегрального уравнения тонкого вибратора // Радиотехника и электроника. - 1993. - T. 38. - № 12. - С. 2160 - 2168.

Библиографическая ссылка

Эминов С.И., Эминова В.С. Интегральное уравнение микрополосковой антенны // Научный электронный архив.
URL: http://econf.rae.ru/article/4436 (дата обращения: 15.11.2019).



Сертификат Получить сертификат